電磁場を介し 電子場の励起(電子) 波形を重ねてパズル(EΨ)し
※H(位置エネ運動エネのブレンドした環境因子)Ψ=E(エネルギー準位E1)
Ψ(rを2乗した極大値をプロット描画c1φ1
電子だけのHelecψ = E(R)ψ ⇔ HΨ=E(R)Ψ HΨ=EΨ
エネルギー的に安定した 周期表の元素達が
ギブズエネルギーな化学ポテンシャルの 差を埋めるよう組み変わり
リー群対称性に従う 幾何学な化学結合
シュレディンガー方程式 電子を波と捉えて
固有状態重ねた波動関数(ψ)とし
同位相ハマり結合軌道か 打ち消し 反結合性軌道に別れ
ψ(±)2乗し(そして積分すると=1規格化条件)
極座標に描画(r動経分布関数(Ψr)の極大値をプロットすると
sp電子軌道と読めた!という高校化学の伏線回収の感動ポイント)
確率電子雲 数で形なパズル 分子軌道法
水素原子のような球対称で 方程式を解くには
波動関数(ψ)を 動径R(r)、角度Y(θ,φ)の積に変数分離
角度は ルジャンドル陪多項式介し 球面調和関数
解に角運動量lとその射影hm
動径R(r)は 波が無限遠発散しない条件で
エネルギーが離散化し 主量子数n
軌道準位と大きさ示し 方位量子数l 軌道の型
球形(s軌道)、ダンベル(p軌道)、クローバー(d軌道)で
その向きが磁気量子数m その幾何学で反応を化学する
近づく2原子の波動関数(±)が同位相なら 原子核間電子密集し安定し
水素分子(H2)に逆位相なら 核間が離れ不安定化
反結合性で 結合軌道のエネルギー低下相殺
結合次数0でボッチなヘリウム(He)
酸素分子(O2)は 分子軸に沿った ダンベル(p軌道)のσ結合に加え
軸に垂直なダンベルのπ結合で
エネルギー準位埋め 最外殻π*に フント則ゆえの不対電子スピン残り
外部磁場に磁化され 整列 酸素は磁石にくっつく
波動関数を原子軌道基底で 線形近似展開
変分しエネルギー最小で 群を成せ 分子構造
※H(位置エネ運動エネのブレンドした環境因子)Ψ=E(エネルギー準位E1)
Ψ(rを2乗した極大値をプロット描画c1φ1
電子だけのHelecψ = E(R)ψ ⇔ HΨ=E(R)Ψ HΨ=EΨ
エネルギー的に安定した 周期表の元素達が
ギブズエネルギーな化学ポテンシャルの 差を埋めるよう組み変わり
リー群対称性に従う 幾何学な化学結合
シュレディンガー方程式 電子を波と捉えて
固有状態重ねた波動関数(ψ)とし
同位相ハマり結合軌道か 打ち消し 反結合性軌道に別れ
ψ(±)2乗し(そして積分すると=1規格化条件)
極座標に描画(r動経分布関数(Ψr)の極大値をプロットすると
sp電子軌道と読めた!という高校化学の伏線回収の感動ポイント)
確率電子雲 数で形なパズル 分子軌道法
水素原子のような球対称で 方程式を解くには
波動関数(ψ)を 動径R(r)、角度Y(θ,φ)の積に変数分離
角度は ルジャンドル陪多項式介し 球面調和関数
解に角運動量lとその射影hm
動径R(r)は 波が無限遠発散しない条件で
エネルギーが離散化し 主量子数n
軌道準位と大きさ示し 方位量子数l 軌道の型
球形(s軌道)、ダンベル(p軌道)、クローバー(d軌道)で
その向きが磁気量子数m その幾何学で反応を化学する
近づく2原子の波動関数(±)が同位相なら 原子核間電子密集し安定し
水素分子(H2)に逆位相なら 核間が離れ不安定化
反結合性で 結合軌道のエネルギー低下相殺
結合次数0でボッチなヘリウム(He)
酸素分子(O2)は 分子軸に沿った ダンベル(p軌道)のσ結合に加え
軸に垂直なダンベルのπ結合で
エネルギー準位埋め 最外殻π*に フント則ゆえの不対電子スピン残り
外部磁場に磁化され 整列 酸素は磁石にくっつく
波動関数を原子軌道基底で 線形近似展開
変分しエネルギー最小で 群を成せ 分子構造
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